# Райсовское и рэлеевское замирания
# Модель канала
- Рассматривается Райсовский канал:
- На вход приёмной антенны поступают переотражённые импульсы, сдвинутые во времени относительно друг друга из-за различных задержек в канале.
- Задержки много меньше длительности импульса, следовательно:
- рассматривается частотно-неселективный (плоский) канал, следовательно:
- все частотные компоненты испытывают одинаковое замирание.
- рассматривается частотно-неселективный (плоский) канал, следовательно:
# Принимаемый сигнал
- Сигнал на входе приёмной антенны является гармоническим со случайными амплитудой и фазой:
- $s(t)=A\cos(2\pi f_{c}t-\Psi)$.
- Используем (I,Q)-разложение, т. е. представим данный сигнал в виде квадратурного разложения УПС:
- $x(t)=A(t)\cos[\Psi(t)]\cos\omega_{0}t-A(t)\sin[\Psi(t)]\sin\omega_{0}t$ (1), или:
- $x(t)=I(t)\cos\omega_{0}t-Q(t)\sin\omega_{0}t$ (2), где:
- $I(t)$, $Q(t)$ — случайные величины, подчиняющиеся нормальному закону распределения вероятностей и в совпадающие моменты времени статически независимы.
- Плотность распределения данных случайных величин:
- $p(I)=\dfrac{1}{\sqrt{2 \pi} \sigma} \exp \left(-\dfrac{I^{2}}{2 \sigma^{2}}\right)$;
- $p(Q)=\dfrac{1}{\sqrt{2 \pi} \sigma} \exp \left(-\dfrac{Q^{2}}{2 \sigma^{2}}\right)$.
- Двумерная плотность распределения данных случайных величин:
- $p(I, Q)=p(I) p(Q)=\dfrac{1}{2 \pi \sigma^{2}} \exp \left(-\dfrac{I^{2}+Q^{2}}{2 \sigma^{2}}\right)$;
- Тогда, используя (1), (2), найдём двумерную плотность вероятности амплитуды $A$ и фазы $\Psi$:
- $p(A, \psi)=\dfrac{1}{2 \pi} \dfrac{A}{\sigma^{2}} \exp \left(-\dfrac{A^{2}}{2 \sigma^{2}}\right)$.
- Найдём плотность вероятности амплитуды $p(A)$. Для этого функцию $P(A,\Psi)$ проинтегрируем по всем значениям фазы $\Psi$, получим:
- $p(A)=\dfrac{A}{\sigma^{2}} \exp \left(-\dfrac{A^{2}}{2 \sigma^{2}}\right)$; $0<A<\infty$.
- Плотность вероятности амплитуды называется рэлеевской плотностью вероятности.
- #π/иллюстрация:
- В чём #π/связь с замиранием?
- Плотность распределения вероятности амплитуды $p(A)$, по сути своей, является записью распределения случайной величины — амплитуды сигнала, т. е. она характеризует изменение амплитуды в канале, что и является замиранием.
- #π/иллюстрация:
- Плотность вероятности амплитуды называется рэлеевской плотностью вероятности.
- $p(A)=\dfrac{A}{\sigma^{2}} \exp \left(-\dfrac{A^{2}}{2 \sigma^{2}}\right)$; $0<A<\infty$.
- Используем (I,Q)-разложение, т. е. представим данный сигнал в виде квадратурного разложения УПС:
- $s(t)=A\cos(2\pi f_{c}t-\Psi)$.
# Результирующий сигнал
- Результирующий сигнал — детерминированный сигнал + случайный сигнал.
- Плотность вероятности квадратурных компонент:
- $p(I)=\dfrac{1}{\sqrt{2 \pi} \sigma} \exp \left(-\dfrac{\left(I-I_{0}\right)^{2}}{2 \sigma^{2}}\right)$;
- $p(Q)=\dfrac{1}{\sqrt{2 \pi} \sigma} \exp \left(-\dfrac{\left(Q-Q_{0}\right)^{2}}{2 \sigma^{2}}\right)$.
- Плотность вероятности амплитуды $p(A)$:
- $p(A)=\dfrac{A}{\sigma^{2}}\exp\left( -\dfrac{A^{2}+A_{0}^{2}}{2\sigma^{2}} \right)I_{0}\left( \dfrac{A\cdot A_{0}}{\sigma^{2}} \right)$.
- Данная плотность вероятности амплитуды называется райсовской плотность вероятности.
- РПВ характеризуется:
- дисперсией $2\sigma^{2}$ случайной составляющей;
- амплитудой $A_{0}$ детерминированной составляющей;
- райсовским K-фактором: $K=\dfrac{A_{0}}{2\sigma^{2}}$;
- если $K=0$, то райсовская плотность вероятности переходит в рэлеевскую.
- средней суммарной мощностью сигнала: $P_{0}=A_{0}^{2}+2\sigma^{2}$.
- #π/иллюстрация РПВ при $\sigma^{2}=2$:
- РПВ характеризуется:
- Данная плотность вероятности амплитуды называется райсовской плотность вероятности.
- $p(A)=\dfrac{A}{\sigma^{2}}\exp\left( -\dfrac{A^{2}+A_{0}^{2}}{2\sigma^{2}} \right)I_{0}\left( \dfrac{A\cdot A_{0}}{\sigma^{2}} \right)$.
# Неполнота характеристики замирания распределением Райса и Рэлея
- Распределение Райса и Рэлея не дают представления о том, как протекает процесс замирания сигнала во времени.
- Из-за эффекта Доплера приёмник регистрирует сигнал другой частоты, не той, что излучает антенна приёмника.
- Разница между этими частотами называется доплеровским смещением частоты.